Ứng dụng mẫu đơn hạt xác định thời gian sống một số mức kích thích của hạt nhân 59 ni

Tạp chí KHOA HỌC ĐHSP TPHCM Số 61 năm 2014 
_____________________________________________________________________________________________________________ 
12 
ỨNG DỤNG MẪU ĐƠN HẠT XÁC ĐỊNH THỜI GIAN SỐNG 
MỘT SỐ MỨC KÍCH THÍCH CỦA HẠT NHÂN 59Ni 
NGUYỄN AN SƠN*, ĐẶNG LÀNH* 
TÓM TẮT 
Thời gian sống của mức kích thích, năng lượng, cường độ, spin và độ chẵn lẻ là 
những thuộc tính quan trọng cần thiết để mô tả các mẫu cấu trúc hạt nhân. Mẫu cấu trúc 
đơn hạt được ứng dụng cho những hạt nhân trung bình, và được áp dụng cho việc tính 
toán trong bài báo này. Thực nghiệm được tiến hành trên kênh số 3 của Lò phản ứng Hạt 
nhân Đà Lạt, bằng cách kích hoạt bia mẫu kim loại niken, với phương pháp trùng phùng 
“sự kiện - sự kiện”, chúng tôi đã tiến hành đo đạc thực nghiệm, xác định năng lượng 
chuyển dời gamma nối tầng, hệ số rẽ nhánh. Đồng thời, ứng dụng mẫu đơn hạt để xác định 
thời gian sống, độ rộng của một số mức kích thích của 59Ni. 
Từ khóa: thời gian sống của mức, mẫu đơn hạt, trùng phùng “sự kiện – sự kiện”. 
ABSTRACT 
Applying single particle model to identify lifetime of excited nuclear levels of 59 Ni 
 The lifetime of an excited nuclear level, energy, intensity, spin and parity are 
important properties for nuclear model description. The single particle model was used for 
average mass and calculation in this paper. The experiment was set up on the 3rd channel 
of Dalat nuclear reactor by activating Nickel using the “event-event” coincidence method; 
we recorded experimental data, determined on gamma cascades energy, branch ratio, and 
applied the single particle model to identify lifetime of and width of excited energy levels of 
59Ni. 
Keywords: lifetime of excited nuclear level, single particle model, “event – event” 
coincidence. 
1. Tổng quan 
Thời gian sống của mức kích thích là đặc trưng quan trọng của hạt nhân, nó phụ 
thuộc vào loại dịch chuyển (điện, từ), bậc đa cực, năng lượng và cường độ chuyển 
dời Thời gian sống của mức cũng cho ta biết được mức độ bền của hạt nhân. 
Trên thế giới, các nghiên cứu thực nghiệm đo thời gian sống của mức thường sử 
dụng các hệ phổ kế hiện đại, có độ phân giải thời gian cực tốt (<ps). Với các hệ tiêu 
biểu để đo thời gian như phổ kế thời gian bay (Time-of-Flight Mass Spectrometry) [2] 
để đo thời gian dịch chuyển trên quãng đường của neutron cũng như thời gian hủy 
positron - electron, hệ trùng phùng [3], hệ đo tương quan góc Tuy nhiên cho đến nay, 
với công nghệ hiện có, việc đo trực tiếp thời gian sống của mức kích thích ở những hạt 
* TS, Trường Đại học Đà Lạt 
Tạp chí KHOA HỌC ĐHSP TPHCM Nguyễn An Sơn và tgk 
_____________________________________________________________________________________________________________ 
13 
nhân phát gamma tức thời không thể, mà chỉ có thể thu được những giá trị bán thực 
nghiệm. 
Với hệ phổ kế thông thường sử dụng một detector, việc xác định thời gian sống 
của mức kích thích là không thể thực hiện. Ngay cả, việc xác định các chuyển dời sơ 
cấp và thứ cấp cũng gặp không ít khó khắn. Đơn cử, xét phân rã của nguồn 60Co, với sơ 
đồ phân rã như hình 1. 
 Hình 1. Sơ đồ phân rã của nguồn 60Co Hình 2. Mô tả dịch chuyển điện từ 
Với phân rã như hình 1, khi sử dụng phổ kế một detector thì không thể xác định 
được chuyển dời nào là chuyển dời sơ cấp, chuyển dời nào là chuyển dời thứ cấp. Và 
như thế, khó xác định đơn trị mức trung gian. Kết quả này càng trở nên khó hơn với 
những hạt nhân phát nhiều bức xạ gamma với nhiều mức trung gian, do vậy không thể 
xác định được thời gian sống của mức. 
Hình 2 trình bày các dạng dịch chuyển điện từ khả dĩ có thể xác định bằng thực 
nghiệm [8] theo giả định spin trạng thái đầu và cuối đã biết, các dịch chuyển trong hình 
là dịch chuyển trực tiếp và dịch chuyển nối tầng bậc hai. 
Bằng thực nghiệm, phương pháp trùng phùng sử dụng hai detector xác định khá 
chính xác các chuyển dời sơ cấp và thứ cấp, nên xác định chính xác năng lượng mức 
trung gian. Từ việc xác định bằng thực nghiệm các cường độ chuyển dời nối tầng, mức 
trung gian, kết hợp với các điều kiện ban đầu về spin, độ chẵn lẻ của trạng thái kích 
thích và trạng thái cơ bản của hạt nhân, có thể xác định spin và độ chẵn lẻ của các mức 
trung gian. Kết quả này cho phép xác định loại dịch chuyển (điện, từ), tính được xác 
suất dịch chuyển, hàm lực chuyển dời gamma, độ rộng mức cũng như thời gian sống 
của mức. 
Hạt nhân 59Ni là hạt nhân trung bình, có cấu trúc không suy biến, gồm 28 proton 
và 31 neutron, phân bố các nucleon trong hạt nhân theo cấu trúc mẫu lớp như sau: 
proton: 2 4 2 6 2 4 81/2 3/2 1/2 5/2 1/2 3/2 7/21s 1p 1p 1d 2s 1d 1f ; neutron: 2 4 2 6 2 4 8 31/2 3/2 1/2 5/2 1/2 3/2 7/2 3/21s 1p 1p 1d 2s 1d 1f 2 p . Các 
nghiên cứu thực nghiệm trên hạt nhân này được thực hiện từ khá sớm. Có hai hướng 
nghiên cứu chính là nghiên cứu trên máy gia tốc và nghiên cứu trên lò phản ứng. Kết 
Tạp chí KHOA HỌC ĐHSP TPHCM Số 61 năm 2014 
_____________________________________________________________________________________________________________ 
14 
quả cho thấy nghiên cứu trên lò phản ứng mang lại số mức nhiều hơn, trên dải năng 
lượng rộng hơn, kết quả phong phú hơn [4], [5], [6]. Các nghiên cứu trên tuy có khác 
nhau về số mức và cường độ chuyển dời gamma, nhưng đều cho thấy spin và độ chẵn 
lẻ của 59Ni ở trạng thái cơ bản là 3/2-, spin và độ chẵn lẻ của 59Ni ở trạng thái hợp phần 
là 1/2+. 
Công trình nghiên cứu của D. C. S. White và các cộng sự [7] đã đo thời gian sống 
của các mức năng lượng thấp của một số hạt nhân. Trong công trình này, bằng phản ứng 
59Co(p, n)59Ni, nhóm tác giả đã xác định được thời gian sống của 9 mức năng lượng thấp 
(nhỏ hơn 2 MeV) của 59Ni, với thời gian sống ngắn nhất của mức kích thích là 0,18ps và 
thời gian sống dài nhất của mức kích thích là 120 ps. 
2. Cơ sở lí thuyết 
Nếu hạt nhân AZ X có spin và độ chẵn lẻ ở trạng thái cơ bản là J
π, khi bắt neutron 
nhiệt trở thành hạt nhân 1AZ X
 , có spin và độ chẵn lẻ khả dĩ Jπ ±1/2 (bắt neutron sóng 
s). Ở trạng thái kích thích, thời gian sống rất ngắn, phát bức xạ gamma tức thời để 
chuyển về trạng thái cơ bản. Các bức xạ gamma tức thời phát ra có dạng và bậc đa cực 
được minh họa ở hình 2. [8] 
Vì xác suất dịch chuyển cùng loại (điện hoặc từ) giữa hai bậc liên tiếp (ví dụ bậc 
đa cực L và bậc đa cực L + 1) là vô cùng lớn (xấp xỉ 
2
3(2 3)
R
L
, R là bán kính hạt 
nhân), nên với hạt nhân có thời gian sống ngắn (nhỏ hơn ps), thực nghiệm chỉ đo được 
là loại bức xạ lưỡng cực điện E1, bức xạ lưỡng cực từ M1 và bức xạ tứ cực điện E2. 
Bậc đa cực của dịch chuyển gamma phụ thuộc vào spin của trạng thái đầu và spin 
của trạng thái cuối như sau [9]: 
|Ji - Jf| ≤ L ≤ Ji + Jf (1) 
trong đó, L là bậc đa cực, Ji là spin của trạng thái đầu (mức đầu) và Jf là spin của trạng 
thái cuối (mức kế tiếp). 
Khi phát bức xạ gamma, hạt nhân không thay đổi số A và Z, mà là dịch chuyển 
điện từ, nên theo tính chất bảo toàn độ chẵn lẻ thì: 
if = 1 (2) 
i là độ chẵn lẻ ở mức đầu, f là độ chẵn lẻ mức cuối, và  là độ chẵn lẻ của bức 
xạ gamma phát ra. Nếu: 
- Bức xạ gamma phát ra là dịch chuyển điện thì: 
( 1)L   (3) 
- Bức xạ gamma phát ra là dịch chuyển từ thì: 
1( 1)L
  (4) 
Tạp chí KHOA HỌC ĐHSP TPHCM Nguyễn An Sơn và tgk 
_____________________________________________________________________________________________________________ 
15 
Lí thuyết mẫu lớp rất phù hợp trong giải đoán kết quả thực nghiệm với hạt nhân 
trung bình. Khi các nucleon trong hạt nhân liên kết cặp thỏa mãn mẫu lớp, chỉ còn thừa 
1 nucleon thì mẫu đơn hạt là khá phù hợp. Thời gian sống của mức kích thích được xác 
định theo mẫu đơn hạt như sau [9]: 
2 122
2 2
ln 2 [(2 1)!!] 3( )
2( 1) 3
L
L
L L L ct EL
L e R E

            
  (5) 
2 122
2 2 2
ln 2 [(2 1)!!] 3( )
80( 1) 3
L
L
N
L L L ct ML
L R E


            
  (6) 
trong đó, t(EL) là thời gian sống của mức với bức xạ gamma loại điện với bậc đa cực L, 
t(ML) là thời gian sống của mức với bức xạ gamma loại từ với bậc đa cực L. 
2 -10 2 -23 3
Ne =1,440×10 keV.cm, μ =1,5922×10 keV.cm . ħ là hằng số Dirac, ħ = 0,658212 × 
10-15 eV.s, Eγ là năng lượng của bức xạ gammma (keV), R là bán kính hạt nhân R = 
1,210-13A1/3 cm. 
Thời gian sống của mức tỉ lệ với độ rộng mức toàn phần theo hệ thức: 
~



 (7) 
Nếu từ mức trung gian, có nhiều bức xạ gamma phát ra, độ rộng mức toàn phần 
được xác định theo độ rộng mức riêng phần: 
1
i i
n
i
B  

    (8) 
trong đó, 
i
B là hệ số rẽ nhánh, được xác định bởi cường độ chuyển dời nối tầng iI của 
bức xạ gamma và tổng cường độ totI của mức đó: 
i
i
tot
I
B 100%
I

   (9) 
Mặt khác, độ rộng mức phụ thuộc vào cường độ chuyển dời gamma nối tầng theo 
hệ thức: 
, 
1, 
i f n
i if
f i
I



  
 
 
 

  (10) 
với  i và if là độ rộng mức riêng phần của chuyển dời từ mức if; i và  là 
độ rộng mức toàn phần tương ứng của mức i và . 
3. Hệ thực nghiệm và phương pháp thu nhận kết quả 
3.1. Bia mẫu và hệ thực nghiệm 
Bia mẫu thực nghiệm (hình 3) là kim loại niken, dạng đĩa, đường kính 2cm, dày 
Tạp chí KHOA HỌC ĐHSP TPHCM Số 61 năm 2014 
_____________________________________________________________________________________________________________ 
16 
0,5cm, khối lượng 7,82gam; độ phổ biến đồng vị như sau [10]: 58Ni: 68,08%, 4,6 barn; 
60Ni: 26,22%, 2,9 barn; 61Ni: 1,14%, 2,5 barn; 62Ni: 3,64%, 15,0 barn; 64Ni: 0,93%, 1,6 
barn. 
Bia mẫu được kích hoạt bằng dòng neutron nhiệt tại kênh số 3 của Lò phản ứng 
hạt nhân Đà Lạt. Dòng neutron nhiệt được chuẩn trực với đường kính 1,5cm, thông 
lượng dòng neutron ~ 106 n/cm2/s, tỉ số cadmi/vàng của dòng neutron là 350. 
Hệ đo thực nghiệm là hệ trùng phùng gamma – gamma, được trình bày chi tiết 
trong tài liệu [1,11]. Hai detector là loại HpGe siêu tinh khiết, hiệu suất ghi của hai 
detector là 15% và 20%, độ phân giải tương ứng là 1,6keV và 1,9keV tại năng lượng 
1332,5keV. Số trùng phùng ngẫu nhiên khi Lò phản ứng hoạt động công suất 500kW 
nhỏ hơn 10-6 sự kiện/s. Thời gian phân giải của hệ là 14,3ns. Hai khối chì đúc dày 
10cm đảm bảo che chắn tối đa phông phóng xạ gamma từ Lò phản ứng, đồng thời mặt 
trước các detector được lót tấm chì dày 2mm nhằm chắn tán xạ gamma và tia X. 
Bia mẫu được bố trí theo góc 450 so với dòng neutron, khoảng cách từ bia mẫu 
đến mỗi detector là 5cm. Hai detector của hệ trùng phùng đặt đối xứng nhau để thu 
nhận xác suất chuyển dời gamma nối tầng là lớn nhất. Hình 4 trình bày cách bố trí bia 
mẫu và detector. 
 Hình 3. Hình ảnh của bia mẫu niken Hình 4. Bố trí bia mẫu và detector 
3.2. Phương pháp thu nhận kết quả 
Hệ ghi nhận dữ liệu theo phương pháp trùng phùng “sự kiện - sự kiện”, xử lí phổ 
theo phương pháp cộng biên độ các xung trùng phùng. Quá trình thu nhận dữ liệu dưới 
dạng mã biên độ đã loại bỏ được hiện tượng trôi kênh với thời gian đo dài, và có thể 
cộng được các số liệu ở các đợt đo khác nhau làm tăng số đếm thống kê của số liệu. 
Để xây dựng được sơ đồ phân rã, cần xác định dịch chuyển là sơ cấp hay thứ cấp. 
Với phương pháp cộng biên độ các xung trùng phùng, sơ đồ phân rã được xây dựng 
theo quy tắc sau [1]: 
1) Nếu một tia gamma xuất hiện trong hai phổ nối tầng trở lên được xem là các 
chuyển dời gamma sơ cấp, các dịch chuyển nối tầng tương ứng sẽ là dịch chuyển 
Chùm neutron 
Chì che chắn 
Chắn chùm 
neutron 
Bia mẫu 
Detector 1 
Detector 2 
Tạp chí KHOA HỌC ĐHSP TPHCM Nguyễn An Sơn và tgk 
_____________________________________________________________________________________________________________ 
17 
gamma thứ cấp. Mức trung gian sẽ có năng lượng bằng Bn - E, Bn là năng lượng kích 
thích của hạt nhân hợp phần khi phân rã gamma; 
2) Trường hợp cả hai tia gamma của một dịch chuyển nối tầng chỉ xuất hiện duy 
nhất trong một phổ nối tầng, việc lựa chọn dịch chuyển sơ cấp hay thứ cấp có thể tham 
khảo từ kết quả phép đo (n, ) theo các quy tắc sau: 
 i) Thứ tự dịch chuyển là khả dĩ nhất khi trong sơ đồ mức có thể đưa vào nhiều nhất 
các dịch chuyển, mà dịch chuyển đó không thể xếp được theo điều kiện trên; 
ii) Sự sai lệch giữa tổng năng lượng của dịch chuyển thứ cấp và năng lượng mức 
cuối Ef là nhỏ nhất; 
 iii) Tổng cường độ các dịch chuyển thứ cấp về mức trung gian giả định không khác 
nhiều so với các mức bên cạnh đo bằng phương pháp (n, 2). 
Bên cạnh đó, xây dựng sơ đồ mức theo phương pháp (n, 2) cần có một số điều 
kiện sau: 
- Cường độ nối tầng phải lớn hơn 10-4 phân rã/s; 
- Năng lượng mức cuối phải nhỏ hơn 2 MeV. 
4. Kết quả thực nghiệm và biện luận 
Thời gian tiến hành đo thực nghiệm là 400 giờ. Hình 5 là một phần phổ tổng của 
59Ni. Số sự kiện trùng phùng thu được của 59Ni tại năng lượng liên kết của neutron với 
hạt nhân (Bn = 8999,14 keV) khoảng 6200 số đếm, đảm bảo sai số thống kê bé. Hình 6 
trình sơ đồ chuyển dời gamma nối tầng của 59Ni đo được bằng thực nghiệm với các 
chuyển dời bậc hai và bậc ba (được suy ra từ năng lượng mức cuối Ef). Năng lượng các 
mức, spin và độ chẵn lẻ của mức được tính toán theo công thức (1), (2), (3) và (4). 
7800 8000 8200 8400 8600 8800 9000 9200
0
200
400
600
800
1000
C
ou
nt
E (keV)
Ef
 =
 0
 k
eV
,3
/2
-
Ef
 =
 3
39
.1
0 
ke
V,
 1
/2
-
Si
ng
le
 e
sc
ap
e
Ef
 =
 4
65
.3
7 
ke
V,
1/
2-
Si
ng
le
 e
sc
ap
e
D
ou
bl
e 
es
ca
pe
S
ố 
đế
m
Hình 5. Một phần phổ tổng của 59Ni 
Tạp chí KHOA HỌC ĐHSP TPHCM Số 61 năm 2014 
_____________________________________________________________________________________________________________ 
18 
0
1000
2000
3000
4000
5000
6000
7000
8000
9000
E
 (k
eV
)
Ground State
 59Ni 3/2- 
 8999,14 (1/2+) 
4714,70 (1/2-) 
4140,69 (3/2-) 
4048,69 (1/2-) 
3686,68 (1,2-,3/2-) 
3563,68 (1/2-) 
3181,70 (1/2-,3/2-) 
2893,68 (3/2-) 
2415,65 (3/2-) 
1446,31 (1/2-) 
1301,63 (1/2-) 
1188,309 (1/2-) 
877,62 (1/2-) 
465,61 (1/2-) 
339,27 (1/2-) 
 59Ni 3/2- 
Hình 6. Chuyển dời nối tầng của 59Ni và spin, độ chẵn lẻ của các mức 
Bảng 1 trình bày kết quả thực nghiệm với các giá trị năng lượng chuyển dời 
gamma nối tầng, các mức thực nghiệm, hệ số sẽ nhánh của từng mức năng lượng. Thời 
gian sống và độ rộng mức được tính từ công thức (5), (6), (7), (8) và (9). Sai số của năng 
lượng được tính xấp xỉ 1 keV, sai số hệ số rẽ nhánh được tính theo phương pháp truyền 
sai số với đóng góp gồm: sai số thống kê diện tích đỉnh, sai số do khớp hàm hiệu suất, sai 
số do độ phi tuyến của khuếch đại phổ kế. 
Bảng 1. Mức, thời gian sống, độ rộng mức, năng lượng chuyển dời gamma nối tầng 
và hệ số sẽ nhánh các mức của 59Ni thu được từ phản ứng 58Ni(n, 2)59Ni 
Mức trên 
(keV) 
Thời gian sống 
trung bình của 
mức (s) 
Độ rộng 
mức (eV) 
Năng lượng 
(keV) 
Mức dưới 
(keV) 
Hệ số rẽ nhánh 
Bi Bi(%) 
8999,14 2,3610-18 2,7910-2 
6583,49 2415,65 5,157(074) 
4858,45 4140,69 7,726(062) 
8533,53 465,61 38,410(056) 
8121,52 877,62 10,005(056) 
7697,51 1301,63 3,554(077) 
6583,49 2415,65 1,946(080) 
5817,47 3181,67 2,688(072) 
5435,47 3563,68 2,453(078) 
5312,46 3686,68 1,566(078) 
Tạp chí KHOA HỌC ĐHSP TPHCM Nguyễn An Sơn và tgk 
_____________________________________________________________________________________________________________ 
19 
4950,46 4048,69 2,390(070) 
4284,44 4714,70 1,933(080) 
6105,48 2893,66 9,049(056) 
5817,47 3181,67 10,455(078) 
5312,46 3686,68 2,668(083) 
3686,68 7,6810-16 8,5710-4 
3686,43 0,00 36,977(484) 
3347,42 339,25 63,023(516) 
3181,70 2,8410-15 2,3210-4 
2843,41 338,25 30,956(194) 
2717,41 464,29 12,013(127) 
2304,40 877,30 10,415(121) 
1993,40 1188,30 22,728(109) 
1880,39 1301,31 9,034(112) 
1735,39 1446,31 9,644(162) 
3181,42 0,00 5,209(136) 
2893,68 2,8410-15 2,3810-4 
2554,41 339,25 45,509(337) 
2016,40 877,28 47,227(331) 
1703,39 1190,29 7,264(213) 
2415,65 7,8110-15 8,4310-6 
1950,40 464,20 45,850(328) 
2415,41 0,00 6,104(230) 
1537,39 877,21 30,142(194) 
1226,38 1188,22 17,903(248) 
Kết quả thực nghiệm cho thấy các mức trung gian của nghiên cứu này có sự trùng 
khớp với các mức của những nghiên cứu trước đây của các tác giả khác [4, 5, 6, 7]. 
Tuy nhiên, cường độ (hệ số rẽ nhánh) của các mức có sự khác biệt. Điều này có thể giải 
thích do các tác giả khác đã sử dụng phương pháp (n,) để thực hiện việc thu nhận kết 
quả, do vậy cường độ được tính theo tổng của các chuyển dời về mức trung gian, và 
không thể tách các cường độ chuyển dời một cách trực tiếp, do vậy sẽ dẫn đến sự sai 
lệch ở các cường độ nối tầng. 
Về thời gian sống của mức, chỉ mới một công trình công bố [7] với thời gian sống 
ở các mức năng lượng thấp (nhỏ hơn 2MeV), do vậy với các mức năng lượng trung 
gian lớn hơn 2MeV ở thực nghiệm này thì không thể so sánh, đây cũng là phần chưa 
đầy đủ của số liệu thực nghiệm vùng năng lượng trung gian của các hạt nhân trung bình. 
5. Kết luận 
Kết quả đã xác định được hệ số rẽ nhánh của 05 mức kích thích của 59Ni. Kết hợp 
với lí thuyết của mẫu đơn hạt, đã tính thời gian sống và độ rộng của các mức kích thích 
này. Độ rộng mức nằm trong dải từ 10-6 eV đến 10-2 eV, thời gian sống của các mức 
khá nhỏ, nằm khoảng từ 10-18 s đến 10-15 s. Kết quả này cho thấy hệ số tỉ lệ giữa thời 
gian sống của mức với độ rộng mức toàn phần theo hằng số Dirac  khoảng 104. Thời 
gian sống của mức phù hợp với dự đoán của mẫu đơn hạt, những mức năng lượng thấp 
có thời gian sống dài hơn, và những mức có độ lệch spin nhỏ có thời gian sống ngắn. 
Tạp chí KHOA HỌC ĐHSP TPHCM Số 61 năm 2014 
_____________________________________________________________________________________________________________ 
20 
TÀI LIỆU THAM KHẢO 
1. Vương Hữu Tấn và cộng sự (2010), Nghiên cứu phát triển hệ thống phổ kế hạt nhân 
đo trên chùm neutron phục vụ nghiên cứu chuyển dời gamma nối tầng, đo đạc số liệu 
hạt nhân và các ứng dụng liên quan, Báo cáo tổng kết đề tài nghiên cứu khoa học 
cấp Bộ, Viện Năng lượng Nguyên tử Việt Nam. 
2. Kwang-Hoon Ko, Do-Young Jeong, et al (2006), “Time-of-Flight Mass 
Spectrometer Combined with a Magneto-Optical Trap for an Isotope Analysis of 
Strontium”, Journal of the Korean Physical Society, Vol. 49, No. 1, pp.444-448. 
3. Schwarzschild, A., Warburton, E. (1968), “The Measurement of Short Nuclear 
Lifetimes”, Annual Rev. Nuclear. Sci. 18, pp. 265-290. 
4. B. J. Allen, M. J. Kenny and R. J. Sparks (1968), “keV neutron capture in nickel”, 
Nuclear Physics, A122, pp.220-233. 
5. J. D. Hutton and N. R. Roberson (1973), “A study of low-lying level in 59Ni”, 
Nuclear Physics A206, pp.403-416. 
6. M. Pichevar, J. Delaunay and B. Delaunay (1976), “High-spin states in 59Ni”, 
Nuclear Physics, A264, pp.132-150. 
7. D. C. S. White, W. J. Mc Donald, D. A. Hutcheon and G. C. Neilson (1976), “Pulsed 
beam lifetime measurements in 64Cu, 59Ni, 65Zn, 45,47,49Ti and 47,49, 50,51V”, Nuclear 
Physics A260, pp.189-212. 
8. Gordon Gilmore (2008), Practical gamma ray spectrometry, 2nd Edition, John 
Wiley& Sons. 
9. J. M. Blatt and V. F. Weisskopf (1972), Theoretical Nuclear Physics, John Wiley 
and Sons, Newyork. 
10. J. Magill, G. Pfennig, J. Galy (2006), Chart of the nuclides, the 7th edition, European 
Communities. 
11. Pham Dinh Khang, V.H. Tan, N.X. Hai, N.N. Dien (2011), “Gamma-gamma 
coincidence spectrometer setup for neutron activation analysis and nuclear structure 
studies”, Nucl. Instr. and Meth., A634, pp.47-51. 
12. Nguyen An Son, Pham Dinh Khang, Nguyen Duc Hoa, Nguyen Xuan Hai, Dang 
Lanh, Truong Van Minh (2013), Study of Gamma Cascades of 59Ni by Thermal 
Neutron Reaction, Research Journal in Engineering and Applied Sciences (RJEAS), 
Vol 02, Number 06, pp.409-412. 
(Ngày Tòa soạn nhận được bài: 21-5-2014; ngày phản biện đánh giá: 05-8-2014; 
ngày chấp nhận đăng: 20-8-2014)